第264章 课后习题（2/2）

肖宿侧头看了他一眼，没有回答。

答案已经很明显了。

赵维仁愣了好几秒，才反应过来自已问了句废话，连忙转身回到座位上，低头疯狂做起了笔记。

身后好几个教授都羡慕的看着他。

这TM就差把实验成果喂嘴里了！！！

站在门口的学生群中，有人小声嘀咕：“赵教授刚才那个问题，我连题目都没听懂。”

旁边另一个研究生接话：“好像谁听懂了一样，啧，你发现了吗，肖教授刚刚看赵教授那一眼真得劲啊，好像在说，你既然已经推到这儿了，答案还用我说？”

“……”

陆奇站在人群最外侧，没有参与这些讨论。

他把笔记本翻到新的一页，飞快地抄下了白板上那几个圈和连线，在二范畴函子的位置重重地画了一个星号。

这可是肖神亲口讲的，绝对是重点！

紧接着，又一个教授站起来：

“肖教授，我叫秦也，是做量子光学方向的，这几年一直在和多粒子纠缠态的分类问题较劲。刚才你谈到巴拿赫空间里的迹类模和张量范畴的对应关系，我有个想法……”

他翻开笔记本，指着自已在角落里打了一颗星号的那行字，快速说明自已的思路：

“纠缠态在局域幺正变换下的等价类，用张量范畴的语言就是不可约表示，那如果把多粒子纠缠态的结构空间看成一个辛流形，它的辛结构由量子态的Fubi-Study度量给出，局域幺正变换是这个辛流形上的紧李群作用，然后按您的辛几何统一框架，这个群作用的不变量可以通过计算弗洛尔同调来得到。”

他翻到下一页，指着一个粗糙的示意图问到：

“但纠缠态分类比一般辛流形上的群作用分类多了一层困难，纠缠态的总粒子数等于N的时候，局域幺正变换群是多个SU(d)的直积，这个群不是单连通的，它的基本群结构会让弗洛尔同调的计算出现额外的扭分量，那这个扭分量要怎么处理呢？”

肖宿点了点头：“处理扭分量的方法和刚才处理奇点的方法是一样的，局域幺正变换带来的轨道空间在可分态附近有奇异点，把这些奇异轨道隔离到边界上，给边界赋一个正则化的同调条件，弗洛尔同调就能定义了，和孙教授刚才问的边界截影是同一个思路。”

秦也愣了一瞬，飞快地在笔记本上划拉了几笔，然后抬头又问：“那多粒子纠缠态的层级结构呢？三粒子纠缠和四粒子纠缠的不可约表示之间有没有嵌套关系？”

“有，多粒子纠缠态的层级结构对应张量范畴里的融合图。每一个n粒子纠缠不变量对应融合图中的一个非平凡顶点，不同层级之间的嵌套由融合规则的结合子给出。”

秦也眼睛一亮，迅速将肖宿回答的内容记在本子上。

旁边的鞠知行凑到林崇渊耳边：“老林，秦也这思路要是真成了，量子光学那边的纠缠分类难题，可能直接就解决了！”

林崇渊点头：“不止量子光学，融合图要是能描述纠缠态层级结构，量子信息里好几个公开问题，都能重新表述解决了。”

两人不约而同的点了点头，都从对方眼里看到了赞叹。

接下来又有几位教授起身发言，但提出的问题越来越偏，有的是问关于某个具体实验数据的拟合方法，还有的问关于某个数值模拟的网格优化，甚至有的只是在确认论文里某个公式的参数取值范围……

全都是些课后习题级别的问题。

面对这些问题，肖宿的回答也越来越简短。

“可以。”

“不行。”

“这个我在论文里写过。”

每一句都藏着明显的索然无味。

门口的学生群里又有人小声开口了：“肖教授是不是有点不耐烦了？”

张锐低声接了一句：“换成是你，被人拿课后习题连问二十分钟，你也烦。”

就在这时，第二排靠窗的位置，一个五十出头的女教授站了起来。

“肖教授，你好，我是闫淑清，做凝聚态理论的。

我目前正在做无序系统中多体局域化的研究，我们研究了一个模型，可是我算了整整三年，低激发态的结构一直没办法精确求解，微扰论给不出收敛的结果，精确对角化也只能算到很小的尺寸，再往上就遇到指数墙了。

今天想和您探讨一下，看看有没有新的思路。”